定义电势概念时,一定要用正检验电荷吗

(一)定义电势的几种情况:电势是描述电场能的性质的物理量,电场能的改变,可以用功来进行量度,因此对电势既可以从能的角度来定义,又可以从功的角度来定义。1。从能的角度定义电势,对检验电荷的要求有三种情况:(1)不限定检验电荷的正负     

类电场、类磁场和扭转场的相对论变换特性

借助于电磁场的相对论变换关系,讨论了类电场、类磁场和扭转电磁场的相对论变换特性。 根据相对论电动力学,当参照系作洛仑兹变换时,电磁场的变换关系为 E＇_(||)=[E+β×cB]_(||),E＇_(┹)=γ[E+β×cB]_(┹).　(1) cB＇_(||)=[cB-β×E]_(||),cB＇_(┹)=γ[cB-βE]_(┹).利用E＇= E＇_(||)+E＇_(┹),cB＇= cB＇_(||)+cB＇_(┹)由(1)式可得 E＇=γ[E+(β×cB)]-(γ-1)(β(E·β))/β~2,cB＇=γ[cB-(β×E)]-(γ-1)(β(cB·β))/β~2 (2)由E,B构成的不变量中,只有两个是独立的: 　 E·B=不变量,C~2B~2-E~2=不变量. (3)按照(3)式给出的不变量,可以把电磁场分为四类:自由电磁场、类电场、类磁场和扭转电磁场。关于自由电磁场的相对论变换特性,一些文献中已有详细论证,本文只讨论类电场、类磁场和扭转电磁场(以下简称为扭转场)的相对论变换特性。     

匀速运动电荷场变换关系的一种推导方法

根据电荷不变性,从高斯定理出发,利用洛仑兹变换直接导出了匀速运动电荷的电场变换关系,由麦克斯韦方程组导出了磁场与电场变换关系。     

关于“存在(■)=ε_r关系的定理”的证明

当已知电荷的空间分布规律,且设当空间为真空的电场强度为(?)_0,空间分布各向同性介质后的山场强度为(?),则存在介质的某些分布情况,能使(?)_0/(?)=ε_r在此,将这种介质的某些分布情况下,存在E(?)_0/(?)=ε_r关系,称为“存在(?)_0/(?)=ε_r关系的定理”.定理一:当电场空间充满任一种各向同性均匀介质时,则(?)_0/(?)=ε_r.证明如下:设空间的体电荷分布和面电荷分布规律为ρσ.当电场空间充满任一种各向同性介质时,则除面也荷分布所在面以外的其余空间,静电场方程的微分形式为(?)×(?)=ρ(?)×(?)=0且(?)=ε(?)=ε_0ε_r(?)在任一面电荷分布面∑_i处,静电场边界条件,即边界处的静电场方程式为σ_i为∑_i面上的电荷面密度,(?)_(i_t)和(?)_(i_2)分别为∑_i面两侧的(?),E_(i_1~t)和E_(i_2~t)分别为∑_i面两侧(?)的切向分量.若介质又是均匀的,且相对介电常数为ε_r,则由     

一种均匀电场的电荷分布

就图 1所示空腔内的均匀电场 ,以电荷密度 ρ分布的电荷分布范围有一定的任意性 ,但激发均匀电场的基本部分电荷沿球面按余弦规律或等效余弦规律分布是不变的     

离子极化教学方法和经验方面的研究

离子极化理论认为在离子化合物中除了正、负离子的静电引力外,还存在着离子在带异号电荷离子的电场中的电子云变形,这个电子云的变形叫作离子极化。离子极化的程度决定于离子极化作用的强弱和变形性的大小。离子的极化作用称为极化力,是指使邻近带异号电荷的离子发生变形而产生诱导倡极的能力。离子的变形性是指离子本身在带异号电荷离子的电场作用下电子云变形的性能,用极化率来表示。极化力和极化率都     

均匀电介质板从平板电容器中抽出时的外力、电荷及电场强度分布

对平板电容器充电后 ,在切断电源或保持与电源连接的两种不同条件下 ,均匀电介质板从平板电容器中抽出过程中 ,作用的外力、极板上和介质表面电荷的分布、极板间的电场分布进行了分析讨论。     

非线性带梯度涂层柱形复合介质有效交直流电响应

运用摄动法研究了非线性带梯度涂层柱形复合介质在外加交直流电场作用下的电势分布、有效介电响应以及它们之间的关系.这种介质的电位移矢量和电场强度满足非线性本构关系式D_α=ε_αE+χ_α|E|~2 E,外加电场为E_(app)=E_0(1+sinωt)(其中ω为角频率).     

普通物理范围内静电场唯一性定理的证明

为了在普通物理范围内研究证明静电场的唯一性定理首先研究电场中一个闭合曲面Ｓ内的带电体系的静电能,即在静电场中有一闭合曲面Ｓ(不通过介质和电荷的闭合曲面),面内有电荷分布,若边界满足条件,Ｅｓ=0静电场被约束在面内,Ｓ面内静电能经研究,可以得到一个重要的能量关系式12ＱＵ+12ｖρＵｖｄｖ+12ｓσＵｓｄｓ=12ｖＥ·ＤｄＶ(1)1　静电场中一个重要的能量关系设静电场中有一不跨越介质和电荷的闭合曲面Ｓ(如附图所示),如果Ｓ面内电场的边界满足条件Ｅｓ=0,则面内的带电体系的静电能由面内电荷的相互作用能12ＱＵ+12ｖρＵｖｄｖ+12ｓσ…     

电场和磁场的时空联系

一、问题的提出 我们知道电磁场的运动规律是由麦克斯韦方程组来描述的: ·D=ρ —(1) XE=-αB/αt —(2) ·B=0 —(3) XH=j αD/αt —(4) 其中②、④两式反映了变化的电场与变化的磁场之间的联系。由麦氏方程组可知:变化的磁场可以激发电场,变化的电场也可以激发磁场,电场和磁场由近及远、交替激发就形成了电磁波,这早已为许多实验所证实了。     

超大规模集成电路的栅氧化技术

本文探索了一种能用于大规模 MOS 集成电路的栅氧化技术—补充后的两步 TCE法。笔者采用该法,在一般工厂的工艺条件下,制得了90%以上的 MOS 电容,击穿电场大于6MV/cm,可动电荷密度约为10~(10)cm~(-2),固定电荷密度约为10~(11)cm~(-2)的优质超薄氧化层。     

论电场与磁场的一致性

从郑光召有关的结论出发,在不同的惯性参考系中导出电荷与电荷、运动电荷与电流和电流与电流之间的相互作用规律,得出电场和磁场在表达上具有完全的一致性.     

电荷非均匀分布的两导体间电容的定量分析

两导体上电荷非均匀分布时 ,在空间激发复杂的电场 ,其电容计算比较困难。从理论上探讨极板电荷非均匀分布情况下电容的计算方法。     

带电粒子作匀速运动时的电磁图象——读书笔记

静止电荷激发静电场,运动电荷激发磁场。这不错!但如果我随着电荷一起运动,你站着静止不动。我们同时观察这一电荷。我说有电场,你说有磁场.结论是多么的不同!像是一个魔术!倒底是怎么回事!!上述问题,其实质是要把电场和磁场作为一个整体,或者说,作为一     

圆环上均匀电荷产生的电场

通过圆环上线电荷微元的电场强度与空间任意位置的几何关系,得到圆环上均匀分布的电荷在空间的电场强度。利用Mathematic做了数值计算,并画出电场分布的曲线图。     

传统逻辑关于直言命题的预设

1 引言传统直言命题有四种形式,即: A:所有S是P;E:所有S不是P;I:有S是P;O:有S不是P。传统直言命题推理主要有三种,即:三段论推理,换质位推理和对当关系推理。与传统直言命题相对应,现代直言命题也有四种形式,即: A′:(x)(Sx→Px) E′:(x)(Sx→Px) I′:((?)x)(Sx∧Px) O′:((?)x)(Sx∧～Px) 将传统直言命题推理中的A、E、I和O分别替换为A′、E′、I′或O′所得到的推理,我们称之为现代直言命题推理,现代直言命题推理属于谓词推理。现在我们要问,传统直言命题推理和现代直言命题推理在有效性上是完全吻合的吗?回答是否定的。在此只需指出一个事实就够了,即,在传统的对当关系推理中,由A推出I和由E推出O都是有效的,但在现代谓词推理中,由A′推出I′和由E′推出O′都是无效的。     

运动电荷的库仑定律与电场

在讨论库仑定律时，一般注重分析静态形式，没有分析运动电荷的库仑定律与电场，本文针对此问题就运动电荷的库仑定律及电场进行分析与讨论。     

试论库仑定律在电磁理论中的地位

麦克斯韦方程组是经典电磁理论的概括和总结。它是在静电场、静磁场理论的基础上逐步建立起来的。静电场的基本规律是库仑定律,静磁场的基本规律是安培定律(二电流元之间磁相互作用之间的规律)。本文试图说明库仑定律在经典电磁理论中的地位。 一 静电场理论的主要内容 1、描述静电场的两个物理量。它们是电场强度E、电位U,前者是从电场力的角度对电场的描述,后者是从电场能的角度对电场的描述。     

无机化学基本理论复习提要(续二)

第四章氧化还原与电化学一、基本概念:1.氧化数氧化数是元素的原子按一定规则(即氧化数规则)指定的一个数字;也就是化合物中元素的表观电荷数或形式上的电荷数;如果把成键电子人为地分配给化合物中电负性较大的元素,则一个原子可能获得的电荷数就叫做氧化数。     

一维不均匀媒质中的镜象法

本文探讨了在一个方向是不均匀的媒质中应用镜象法求解恒定电场问题的可能性。得到一个描述镜象电源的二变量二阶线性微分方程。对于均匀媒质的情形,方程是常系数的,结合边界条件可以推演出计算电场或电位分布的所有镜象。对于不均匀媒质的情形,方程不是常系数的,这时虽然原则上可以用镜象法,但所需求解的方程和由电流连续性(在导体的电流场问题中)或电位移通量连续性(在电介质的静电场问题中)给出的方程差不多同样复杂而难于计算。