多极系统偏谐波势间的约束关系

具有控制矢量ξ=(ξ_1,…,ξ_ω)的多极系统在点P产生的势为P及ξ的函数,称之为此多极系统的M函数。这M函数的对称变换将在该多极系统的m次谐波势之间规定约束关系。本文导出了这种关系。     

映射度的一个推广

计算同伦群是代数拓朴的基本任务之一,而构造不变量则是进行计算的重要手段。设B_1,B_2是两个n维的连通的紧致可微流形,ξ_1→B_1和ξ_2→B_2是两个k维定向的微向量丛,并用Tξ_1,Tξ_2表示相应的Thom空间。我们将在本文中构造一个从同伦类的集合[Tξ_1,Tξ_2]到整数加群Z的不变量,也即是一个合理定义的映射d:[Tξ_1,Tξ_2]→Z,并对此进行探讨。     

线性空间的线性变换与基变换

有限维线性空间的线性变换与基变换,是两个关系非常密切而又有严格区别的概念。这两个概念反映在计算上,就是下面的两个公式:1、设线性变换 A 在基ε_1,ε_2……,ε下的矩阵是 A,向量ξ在基ε_1,ε_2,…,ε下的坐标是(x_1,x_2,…,x),则 Aξ在基ε_1,ε_2,…ε_n 下的坐标(y_1,y_2…,y)可以按公式     

微分算子的特征值的一条注记

本文主要刻画了由达标式f(ξ)=ξ(n)和异kpeuH的Langer条件当k≤m,sum from i=0 to n-1 (α_(ki)ξ_0~(i)=1mp,当k>m,sum from i=0 to n-1 (β_(Ri)ξ_1~(k)=1mp,所产生的微分算子的特征值的一个构造特征。     

一类多维正态三角阵列的极限分布

设{ξ_(ni)}为一平稳标准正态三角阵列,记ρ_(n,j)=E(ξ_(ni),ξ_(n,i+j)),在条件(1-ρ_(n,j))ln n→δ_j满足的前提下,limn→∞P(max1≤i≤nξ_i≤u_n(x))=exp(-vexp(-x)),旨在此基础上,应用极限理论的相关理论方法,将上述结果推广至有限维的情形。     

一类两指标Volterra型随机积分方程解的存在性、唯一性

本文利用随机积分压缩函数的方法讨论两指标Volterra—ItO方程 X(Z)=φ(Z)+∫_(R_zK(Z,ξ)f_1(ξ,X(ξ)dξ)+∫_(R_zf_2(ξ,X(ξ))dB(ξ)),Z∈R_+~2其中B(Z)是平面上Win-ner—Yeh过程。在较Lip更一般的条件下,得到解的存在唯一性。     

微积分中值公式推广

本文先给出一道分析命题,然后将它与微积分中值公式联系起来。 命题1 设函数f(x)在区间[0,1]上可导,而且f(0)=0,f(1)=1,则对任何sum from i=1 to n(α_i),0≤α_i≤1,存在[0,1]中n个不同数x_1,…,x_n,便得sum from i=1 to n(a_i/integral to 1(x_i)) =1 证n=1时,α_1=1,结论显然成立,下面不妨0<α_1<1,当n=2时,因为0<α_1<1,所以存在ξ_1∈(0,1)使得f(ξ)=α_1,由微分中值定理得:     

受外力的二球相碰时e=V′_(2n)-V′_(1n)/V_(1n)-V_(2n)成立的充分条件

力学中研究二球的碰撞问题时一般都限于外力可以忽略的自由碰撞,这时恢复系数e=V′_(2n)-V′_(1n)/V_(1n)-V_(2n),如果外力是不能忽略的冲力,等式还成立吗?成立的条件是什么呢?本文从恢复系数的定义着手对这个问题进行较详细的讨论。     

关于求sum from p=1 to n(p~m)的注记

在正整数方幂和表示为多项式:sum from p=1 to n (p~m)=sum from i=0 to m (αx~(m-i+1))的基础上,用代数方法证明了多项式的系数α_(2i+1)=0,(i∈N,2i+1不超过m的最大奇数),简化了求正整数方幂的计算。     

Si3Hn(n=1～6)环式及桥式的电子结构计算

选用B3LYP密度泛函理论方法．在全电子的双ξ加极化加弥散函数基组(DZP )下．对Si3Hn(n=1～6)体系进行了系统的研究．获得了它们的基态结构是以三个硅原子形成的环为基本骨架．硅原子尽可能以四配位键接氢原子在环外或形成桥式结构．同时对它们在气相中可能的断裂途径作了预测．     

二项式(1 x)~m 级数

我俩知道f(x)二(1 x)机的泰乐极数为:1 mx十塑吵卫2护 ,二 艺!,m(m一1)…(仍一n 1)_,:___,~——动护门-.一其中,粉。,1,2,…。利用达朗伯尔判别法知此极数在}川>1时发散;当!川0O>。>一1 仍成一1X二一1m>0。<0收欲收献 散收狱在“微积分学教程中”[1],此表是作为高斯超越几何级数特殊情况而得来的。但高斯超越几何极数漱散情况的研究利用了不少的知藏(如高斯判别法,无弯乘积等),而有些…     

关于lim(1~k+2~k+3~k+…+n~k)/(n~(k+1))=1/(k+1)推广

<正> 设lim(1~k+2~k+3~k+…+n~k)/~(n~(k+1)),则limA_n=1/(k+1)关于数列{A_n}的各种求法分别由文献[1],[2],[3]给出。本文将给出limA_n=1/(k+1)的推广形式:     

《史记》总括范围副词研究(下)

总括范围副词分为两小类。前文已论述了“皆_1”类,本文论述“皆_2” 类。如前文一样,作者仍从出现频率、语义指向、与主语、谓语结合的紧密程度、分布特征四个方面对皆_2类词进行描写,进而论述皆_2类词的来源及其语义指向差异形成的原因。     

共价化合物的热力学性质与结构的关系(Ⅳ)——CH_mX_(n1)X_(n2)的标准生成焓

本文在考虑成键元素的电负性|△X|和化学键之间的相互作用对CH_mX_(n1)X＇_(n2)的生成焓影响的基础上,提出了一个计算公式 △_fH_m(CH_mX_(n1)X＇_(n2),g)=716.67+∑_(n_1A＇)+∑_(C_1a_1)其中,A＇、a_1是结构参数,716.67是气态碳原子的标准生成焓。 23个化合物的计算值与实验值相符合,相关系数为0.995。另外,预示了9个化合物的气相标准生成焓。     

非奇异M-矩阵的新判据(英文)

在这篇短文中,我们主要证明了下列 定理1 设A=(α_(ij)=∈R~(n×n),其中α_(ij)≤0(i≠j,i,j=1,2,…,n),B∈R~((n-1)×(n-1)),α_(nn)∈R,α,β∈R~(n-1),那末A是非奇异M-矩阵的充要条件是α_(nn)>0且B-(1/α_(nn))αβ~T是非奇异M-矩阵。 根据定理1,我们能写出一个程序去判断A∈R~(n×n)是否非奇异M-矩阵,其计算工作量不超过O(n~3),而对于三对角矩阵,其计算工作量不超过2n-2。     

p(n,k)×k_3的1-因子分解

图G和H的笛卡儿积G×H定义如次: (i)选取H的一种标号; (ii)在G的拷贝中,每一顶点用H的一个拷贝代替; (iii)G的每一边用连结(该边端点)对应的H的两个拷贝的相同标号顶点的边集代替。 换言之,如果V(G)={a_1,a_2,…,a_g},V(H)={b_1,b_2,…,b_h},则V(G×H)=V(G)×V(H),而(a_i,b_j)adj(a_k,b_1)当且仅当a_i adj a_k且b_j=b_1     

关于方程sum from k=0 to n(x-dx)~r=sum from k=1 to n(x+dx)~r的一类特殊情形

证明了当是不同素数,n,x,α,e,r为正整数时,方程仅有整数解     

大型仪器服务(二)

~畸名称超薄切片机她战_淞测序妙测序一核磁共振波谱仪诊响咔成顺磁撕波谱仪呱战伏滩}避离撇好显微铃稿反差咖)电子显滁畴孔碑-蛋白质多肤N一端序列仪蛋白质测序仪蛋白腻一端序列仪 生产商瑞典LK日西德〔即叻O盯l一CorA8l-一瑞士(1 38日)书咖”‘。,。、eor,。P,j、。德国布鲁克公司(19咧际帅Jac汀若一_一美国soRVA比日朴199时-日本电子(1586)时的AuN和卯5)美国A日I{1 989)美国仕邹时美国pE一A日](1 996)美国B印长吵性U朋3)_美国WA兀咫日本岛津扛”盯瑞士speetrospin(1日92.2)德国。”3丁一_瑞士(1 996)瑞教!的。工汤、一瑞士(1 99…     

sum from k=1 to n(k~4)的两种解法与评析

笔者从不同角度用两种不同解法计算一下sum from k=1 to n(k~4)的值,并对其进行深入评析。     

关于(k)=∑sin~kA-∑cos~kA(k=3,5)的上下界

通过局部地采用优超方法给出了三角函数（k）=∑sinkA－∑coskA（k=3，5）的上下确界