房间空调器制冷量测量方法(电热平衡—焓差法)的新进展

提出了测量房间空凋器制冷量的一种新方法——电热平衡-焓差法,两种测量系统被合并在同一个测试装置中.该新方法是风管热平衡法的改进,由电热平衡法所得的制冷量测量值可用焓差法来校核.此装置还可用来测量房间空调器在热泵运行时的制热量.试验结果与国家权威试验台的测量值进行了比较.最后,简要地对测试数据的误差作了分析.     

空调器制冷量测试方法的误差分析与比较

根据误差理论基本定义,论述了存在于空调器制冷量测试方法中的误差及减小误差的方法。指出房间热平衡法已消除了系统误差,而风管热平衡法及焓差法则存在有系统误差,因此房间热平衡法可借选用仪表精度与测量次数以控制其误差于预期的精度要求内,而风管热平衡法的误差极限则不能小于0.2%,焓差法的误差极限则不能小于1%。     

Poly-Si/SiO_2/Si系统的扩散分析

本文对Poly-Si/SiO_2/S1(多晶硅/二氧化硅/硅)三层系统的扩散进行了分析。根据其扩散解得到二氧化硅层最小掩蔽厚度x_m。 在二层系统 x_m=2(D_2t)1/2 Arg erfc[(1+a)N_b/2mN_o′·10~(-4)] 在三层系统 x_m=2(D_2t)1/2Arg erfc[(1+a)m_1N_b/2m_2N_o·10_(-4)] 指出在三层系统中,由 A.S.Grove等和 H·F·Wolf 分别定义导出的x_m值偏低。     

选空调盯紧三个功能

夏季是空调销售旺季,很多消费者又把目光瞄向了空调,有的准备把家里的旧空调更新换代,有的迁入新居要换一款时尚、功能强大的空调。那么,选空调应该注重哪些功能呢?1.制冷量:制冷量的实测值应不小于额定值的95%。2.能效比:指空调器在制冷运行时,制冷量与有效输入功     

关于化学反应的△H和△G的单位及其含义

1977年以前,在物理化学教科书中,对于化学反应的焓变(△H)和自由能变(△G)的单位均用“卡”、“千卡”或者“焦耳”(J)、“千焦耳”(kJ)来表示。但是,近十年来,国外许多物理化学教科书已经把这些单位改为“焦·摩~(-1)”(J·mol~-(1))或者“千焦·摩~(-1)”(kJ.mol~(-1)),国内一些新出版的物理化学教科书,也有的跟着改了,看来主张采用新单位的人正越来越多。可是为什么要在这些单位中加入“每摩尔”?其含义是什么?一     

求自然数方幂和的一个简单公式

求自然数方幂和有许多方法本文给出求自然数方幂和的又一公式,应用这个公式可以比较简单地求出自然数的任意次方幂的和。此公式具有简洁易记的好用的优点。 1 xe~x/(e~x-1)的展开式令f(x)=xe~x/(e~x-1),f(x)在x=0时为0/0的不定式,但有:所以我们定义f(0)=1,故f(x)可在x=0附近展开,由数学分析,我们有下面的展开式 xe~x/(e~x-1)=B_0+B_1x+B_2x~2/1·2+B_3x~3/1·2·3+……(1)其中B_0,B_1,B_2,B_3,……为待定系数。由级数相乘的理论,用下面级数 e~x-1=x+x~2/1·2+x~3/1·2·3+……(2)乘(1)的两边,左边的乘积等于     

图的升分解的一些充分条件

A Lavi等人在[1]中定义了图的升分解,并提出猜想:设自然数n≥2,G是星S1,S2,…,Sk的并图,Si含有ai条边,n ≤ ai ≤2n-2,∑ai=((n+1)/2),则G可升分解为星图的并。本文说明n=2时猜想不成立。当猜想中的n≥2修改为n≥3时，并不妨假设 ，本文证明了只要下列条件之一满足时猜想就成立:(1) > n+2K一2，且4(n一K+2)≤2 < +3n一4K+8;(2) ≥n+3K-6且     

“单端输入—单端输出”差动放大电路的一种等效电路分析方法

图1(a)为“单端输入—单端输出”差动放大电路图。图1(b)为其信号通路。当输入信号△V_i加入后,晶体管BG_1的基极电流I_(b1)、集电极电流I_(c1)和发射极电流I_(E1)都随△V_i而变。由于R_E的存在,△I_(E1)在R_E上产生的压降其极性与△V_i相同。按照图中标定正方向,如果△I_(E1)为正,则因R_E的耦合作用而引起的△I_(b2)和△I_(E2)必然为负,亦即△l~q_2和I△I_(E2)的实际方向应与标定正方向相反。设△I_(b＇2)=-△I_(b2)、△I＇_(E2)=-△I_(E2),则此时流过R_E的信号电流△I_E为△I_(E1)和△I＇_(E2)之代数和。假定BG_1、BG_2管的电流放大系数均为β,则     

p(n,k)×k_3的1-因子分解

图G和H的笛卡儿积G×H定义如次: (i)选取H的一种标号; (ii)在G的拷贝中,每一顶点用H的一个拷贝代替; (iii)G的每一边用连结(该边端点)对应的H的两个拷贝的相同标号顶点的边集代替。 换言之,如果V(G)={a_1,a_2,…,a_g},V(H)={b_1,b_2,…,b_h},则V(G×H)=V(G)×V(H),而(a_i,b_j)adj(a_k,b_1)当且仅当a_i adj a_k且b_j=b_1     

正规子群及群阶与表现的关系之相关问题的证明

本文利用了“正规子群及群阶与表现的关系”中的理论及有关定理证明了8个相关问题:(1)奇阶群中非单位元的任何不能与其逆元共轭。(2)奇阶群的阶与共轭元类之个数r(G),有关系式O(G)≡r(G)(mod16)。(3)有限群G之正则表现如有非恒同的实不可约成份,则O(G)为偶数。(4)奇阶群中任一个共轭元素类与它的逆类互异(单位元类除外)。(5)奇阶群G中共轭元素类之个数也必为奇数。(6)有限群G之共轭元素类的个数等于1/0(G)sun from x∈G to(O(Z_G(x)))。(7)H是群G之真子群,则r(H)<[G:H]·r(G),但r(H)与r(G)分别为H、G中共轭类个数。(8)H是G之子群。不论x是G之任何元,恒有O(Z_G(x))≤[G:H]·O(Z_H(x))。又“等号”成立的充要条件是G=H·Z_G(x)。在证明中问题4利用问题2的结论。问题5利用了问题4的结论。问题7利用了问题6的结论。     

图的算数-几何谱半径及能量的界

设G是一个n阶无向图,顶点集为V(G)={v_1,v_2,…,v_n},d_i为顶点v_i的度,i=1,2,…,n。图G的n阶算术-几何邻接矩阵A_(ag)(G)是n阶方阵,其中当顶点v_i与v_j邻接时,它的(i,j)元素为■;否则为0。图G的算术-几何谱半径定义为矩阵A_(ag)(G)的最大特征值,图G的算术-几何能量定义为矩阵A_(ag)(G)的所有特征值的绝对值之和。利用一些已知的不等式及图的最大度、最小度以及一些拓扑指数得到了图的算术-几何谱半径和算术-几何能量的一些新的上下界。     

共价化合物的热力学性质与结构的关系(Ⅳ)——CH_mX_(n1)X_(n2)的标准生成焓

本文在考虑成键元素的电负性|△X|和化学键之间的相互作用对CH_mX_(n1)X＇_(n2)的生成焓影响的基础上,提出了一个计算公式 △_fH_m(CH_mX_(n1)X＇_(n2),g)=716.67+∑_(n_1A＇)+∑_(C_1a_1)其中,A＇、a_1是结构参数,716.67是气态碳原子的标准生成焓。 23个化合物的计算值与实验值相符合,相关系数为0.995。另外,预示了9个化合物的气相标准生成焓。     

一类Halin-图的均匀色数

对Δ(G) =4的Halin -图证明了 |V(G) | 0 (mod3)时 ,对任意整数的k≥「Δ(G) / 2 +1,G是可均匀k -可着色的。从而证明了这类Halin -图的均匀染色数的下界是「Δ(G) / 2 +1。     

图有生成闭迹的充分条件

设 G 是一个简单图,(?)e=uv∈E(G),定义 e 的度 d(e)=dCu)+d(v),其中 d(u)和 d(v)分别为 u 和 v 的度数.本文得到了如下两个结果:1) 设 G 是 p≥3阶简单连通无桥图,G 不含 C_3和 C_4,若对 G 中任何相距为2的两边 e_0及 e_1,d(e_0) +d(e_1) ≥p+1,则 G 有一个生成闭迹.2) 设 G 是 P≥3阶简单连通无桥图,G 不含 C_3和 C_4若对任何相距为1两边 e_0及 e_1,d(e_0) +d(e_1) ≥p+2则 G 有一个生成闭迹.     

含完全子图K_m的几个结论

本文给出了图G含完全子图K_m的一个充分条件:G有n个顶点,f(n,m)=[((m-2)n~2)/(2(m-1))]+1条边。并通过构造完全m-1部图T及其边数S(n,m)的计算,证得当n=0,±1,±2(mod(m-1))时或3≤m≤8时,上述结论中的f(n,m)是最好的。     

图与其补图特征值之和的界

设G是n阶简单图,其补图记为Gc,iλ(G)为G的第i大特征值。文中给出了图与其补图几个常见的特征值之和的界(i=1,2,…,n):-2(nn--1 i)(+i-1 1)≤λi(G)+λi(Gc)≤2(n-i)i(n-1)()及n-1≤λ1(G)+λ1(Gc)≤-1+1+2n(n-1)()()式中,下界可达当且仅当G为正则图。     

亚纯函数边值的一个充要条件

本文从全纯函数边值的充要条件导出了亚纯函数边值的一个相应条件。 1 几个定义 1.1 Cauchy型积分定义:设∫(t)为定义在L上的复函数,称F(z)=1/2πi∫_L(f(t)/t-z)dtz∈L是以∫(x)为核密度的Cauchy型积分,只要此积分存在。 其中L=sum from j=1 to n(L_i)是复平面中一组互不相交的分段光滑曲线,且规定了方向。 1.2 边值函数:对于上面定义中的F(z)(只要积分存在)确定了复平面上(除F外)的一个解析函数,当L是有限条封闭曲线时,F(z)在L所围成的正侧与负侧各表示一解析函数。当z从L的正侧趋于某点t_0∈L时极限值存在记为F~+(t_0),当z从L的负侧趋     

环烷烃及其杂环化合物的标准生成焓

本文根据(CH_2)x中环因子(n),x及环张力焓对〔(CH_2)h>x,g〕的贡献,提出了一个计算公式,其中,A和是x和对的贡献,是环的张力焓对的贡献。 本文的计算值与实验值很吻合,相关系数为0.9998。     

一类奇性椭圆型偏微分方程的斜微商问题

设G是上半空间x_n>0中的一个有界区域,其边界为(?)G=s_1Us_2,s_1包含在超平面x_n=0内;s_2位于x_n>0中,并属于C~(2+a)的光滑性.记s_2~-∩x_n=0为r.在G中考虑一类二阶线性具有奇性系数的偏微分方程     

一个新的拓扑指数与卤代芳烃化合物溶解度及分配系数的相关性

在分子价连接性指数的基础上 ,定义了分子中原子的价点价δyi 这一特征值 ,δyi=mi·Zi·(Zi-hi)·(8-Ni) hi 2ni [4·(Li+pi)·(ni-1 ) ].由δyi 建构的分子价连接性指数为nχy(n=0 ,1 ,2 ,… ) ,nχy=∑ (δi·δj·δk… ) -0 .5,其中 0阶指数为0 χy=∑ (δi) -0 .5,1阶指数为1χy=∑ (δiδj) -0 .5.将这种新的分子价连接性指数nχy 用于一些卤代芳烃定量结构—性能相关性(QSPR)研究 ,发现nχy 分别与卤代芳烃的水溶解度 -lgSw,正辛醇水分配系数 -lgKow有良好的线性关系 ,相关系数都在 0 .95以上 .所建构的模型 (QSPR)相关系数高 ,稳定性好 ,预测能力强