真空介电常数与宇宙背景温度的关系

根据理想气体状态方程,定义了真空背景周期,计算表明真空背景周期在数值上近似等于真空介电常数基于点电荷的电场、电阻定律和位移电流假说,探讨了真空介电常数与宇宙背景温度的关系.     

用二项式分布解析理想气体平衡态

本文从随机理论中的二项式分布出发,定量的分析了孤立系统中理想气体的最可几分布———理想气体的热平衡态,同时给出偏差与相对偏差。     

泻流分子速度分布的讨论

先导出泻流分子速度分布，然后给出推导理想气体状态方程的一种新的统计方法     

部分气体研究法

《考试说明》“对于理想气体状态方程的应用只限于气体质量不变的情形。”① 我以为这是一句废话。因为 ,气体质量发生变化 ,中学阶段的一定质量的理想气体状态方程 ＰＶＴ =恒量 ,根本就不能用。近来教育部又提出 :高考命题“内容源于大纲 ,但不拘泥于大纲” ,“要增加应用型和实用型的题目”。如医院用氧气瓶输氧的问题 ,抽气问题 ,充气问题 ,测量真空度的问题等等 ,都属于气体在状态变化过程中 ,其质量发生变化的问题 ,而这些又都是典型的应用型和实用型的题目。因此 ,不管从哪个角度考虑 ,高考出现考查气体质量发生变化的题目势在必行(2…     

气体动理论与范德瓦尔斯方程

本文对理想气体的状态方程作一定的修正,对范德瓦尔斯方程的提出背景及其内涵作一系统介绍。     

《分子物理学》的教改尝试

<正>1.现行教材中的授课顺序安排及其不足 绝大部分工科物理教材中安排的分子物理的授课顺序都基本相同,一般均由四部分构成: (1)给出由实验确定的理想气体状态方程。 (2)从分子热运动的基本特证出发,提出理想气体的分子模型,并在此基础上对封闭在矩形容器中的气体分子采用分立求和取平均的方法,导出理想气体的压力公式。     

范德瓦耳斯气体的热力学性质

描述真实气体状态的范德瓦耳斯方程在热学发展史上有重大意义。因为它是第一个既能应用到气相又能应用到液相且能显示出液—汽相变的状态方程。它包含了气相和液相大部分重要的定性性质。它是范德瓦耳斯1873年考虑到真实气体分子间引力和斥力的作用将理想气体状态方程加以修正后得到的。气体分子间的相互作用既包含一个强排斥区(硬心)又包含一个弱吸引尾部。理想气体的热力学性质,人们讨论得比较充分,对于用范德瓦耳斯方程描述的气体(下面简称为范氏气体)的热力学性质许多文献中均有些论述,但欠系统。本文     

摩尔热容的确切定义

本文通过对理想气体直线过程的摩尔热容的讨论，对摩尔热容进行了确切的定义。     

理想气体状态方程教学中的若干问题

理想气体状态方程是“熟学”中最基本的问题之一,一般认为对它的意义和应用的了解和掌握都不是很困难的事情,但实际情况并不完全如此,不少学生虽然从中学物理到大学物理多次学习过这一内容,但对其来龙去脉,概念的内涵以及对具体问题的应用,都存在不少毛病。本文针对这些问题作一些分析和澄清,以期引起大家的注意。     

扩展相空间中（2＋1）维AdS黑洞的物态方程

把宇宙学常数作为热力学压强，本文研究了扩展相空间中的（2＋1）维AdS黑洞，得到了扩展相空间中物态方程的几何单位制形式和国际单位制形式．本文分别用解析方法和图像方法研究了该物态方程的行为．研究结果表明当且仅当Q=0时才与理想气体的状态方程相吻合，而当电荷Q取其他值时，与理想气体的曲线有一定偏差．研究结果还表明，（2＋1）维AdS黑洞临界点条件方程组无法得到有物理意义的解，P-V图像也没有出现范德瓦尔斯气体的P-V图像特征．因此（2＋1）维AdS黑洞在扩展相空间中的行为既不是严格的理想气体行为，也没有类范德瓦尔斯气体的行为．     

关于理想气体定义的讨论

理想气体是整个热学教学中的一个十分重要的概念。然而对它的定义这样一个基本问题,在各种教科书上不仅说法不一,而且还有容易造成混乱甚至不妥当的地方。当然,一个定义并不是一成不变的,它是随着科学的发展而发展,随着教学的深入而逐步深入的。因此在教材组织和教学过程中,如何既照顾教学的循序渐进性又考虑定义本身的科学性是一个值得探索的问题。本文想就理想气体的定义进行一些讨论。     

基于S3C44B0X智能补偿式流量积算仪

为解决天然气计量中的准确性问题,设计基于S3C44B0X为核心的天然气流量积算仪,引入天然气压缩系数Z,对理想气体状态方程进行修正,使流量积算仪能够更精确地进行实时温压补偿;该系统详细介绍了积算仪的硬件和软件设计方案,应用结果表明,该系统检测精度高,运行稳定可靠,具有一定的实用性和推广价值。     

量纲法分析气体的压强和温度

1前言普通物理热学部分中理想气体压强公式的推导是建立在质点力学规律基础上、运用统计方法、根据分子运动论观点得到的，其压强公或（n为分子数密度，m为分子质量，为分子速率的方均值，为分子平均平动动能）。在此基础上结合理想气体状态方程，引入玻耳兹曼常数k，得到温度公式或。以上两公式的推导是比较复杂的，得到的结果也无法直接用实验来验证，这对于学生接受起来就比较困难。本文将从另一角度──量纳来分析气体的压强和温度，得到的结果除公式的系数需进一步确定之外。其余各项完全一致。从分析压强和温度公式谈量纲应用。2量纲…     

理想气体的定义

理想气体是热学研究中的一个理想模型,它是人们根据一切气体在压力不太大、温度不太低的情况下所表现出来的主要共同特性抽象出来的。这个共同特性就是描述气体状态的状态参量间的关系必须满足状态方程PV=υRθ,以及气体的内能仅是温度的函数,而与气体的体积无关(当然与P也无关了)。     

定量定义及其分类

传统的定义理论只局限于精确概念，不完全适用于模糊概念。定义可以分为定性定义、定量定义和定性定量定义。定量定义是界定模糊概念的常用定义方法，可以分为下限定量定义、上限定量定义和范围定量定义。     

通过真空镀膜再认识理想气体与稀薄气体

讨论了热力学的基础——理想气体以及同理想气体密切相关的真空与真空薄膜技术;客观地给出并评价了各类气体之间的关系;指出虽然可以继续延用"理想气体"这个名称,但是准确把握理想气体与高压气体、常压真实气体、低压气体之间的关系,对于掌握热力学和统计物理学知识,建立正确的物理思维方法是非常重要的.     

没有明显的微观量与之对应的宏观量的统计性质

在气体分子运动论中用统计方法推导出气体压强公式 ε为每一个分子的平均平动动能,n为单位体积内的分子数。继而借助于理想气体状态方程得出 在各种课本中都把(1)式看作是气体压强的微观解释;把(3)式看作是温度的微观解释。这是正确的,也是各书一致的。不过,在使用(2)式的方法上,有些微小的但是不应忽视的差异。     

混合理想气体中分子相对速度的分布

本文导出了混合理想气体中分子相对速度的分布,并由此计算了混合理想气体中分子的碰撞频率和平均自由程。     

声子气体及其热力学特征

给出了声子气体的定义,指出声子气体具有的统计学特色,求出声子气体的巨配分函数,并在高温和低温下求出声子气体的内能、熵、热容量以及状态方程.     

用热力学第一定律定性分析理想气体状态变化过程的方法

在高中物理的热学习题中,常常出现一些要求我们定性分析理想气体状态变化过程的习题。这一类习题的主要内容为,讨论一定质量理想气体在发生状态变化的过程中,气体吸热还是放热,气体的内能增加还是减少,气体对外界做功还是外界对气体做功,以及气体的三个状态参量(温度、体积、压强)变大还是变小,等等。对于这一类定性分析理想气体状态变化过程的热学习题,如果我们应用热力学第一定律W+Q=△E去进行分析,往往会收到