有关α级预星象函数的一类解析函数的注记

设 f(z) =z a2 z2 …在单位圆盘 U={ z:zk}内解析函数 ,本文研究满足条件Re(Dλ 1f(z)Dλf(z) >1 β)λ αλ 1(λ>- 1,0≤βλ α<1)的 f (z)构成的类 Qλ (α,β) ,其中 Dλf(z) =z(1- z) λ 1* f(z) ,运算 *表示 Hadamard卷积。证明了 Qλ (α,β)的包含关系和卷积定理 ,拓广了〔3〕〔4〕中的相应结果。     

某些赋范线性空间中非线性联合逼近的α阶强唯一性

本文给出了满足某些条件的赋范线性空间上联合逼近的α阶强唯一性定理,利用这些定理获得了:若G是L_P(H~(K.P))中的联合太阳集(或弱拟凸集,如果g_o是G中对F={f_i}∈σ联合最佳逼近,则M>O,存在C_P>O,使得g∈G∩B(g_o,M)有sum from i=1 to ∞γ_i‖f_i-g‖~p≥sum from i=1 to ∞γ_i‖f_i-g_o‖~p C_p‖g-g_o‖~α。其中α=max(2,P)     

α-淀粉酶在D201GF树脂上的吸附性能研究

应用D201GF阴离子交换树脂吸附固载α-淀粉酶.研究了D201GF阴离子交换树脂对水溶液中α-淀粉酶的吸附热力学和吸附动力学特性.分析了体系温度、pH值和离子强度对α-淀粉酶吸附的影响.热力学研究表明,α-淀粉酶在D201GF阴离子交换树脂上的吸附平衡数据遵循Langmuir吸附等温方程,过程吸热.较高的温度、较低的pH值和离子强度均有利于α-淀粉酶的吸附.动力学研究显示,D201GF阴离子交换树脂对α-淀粉酶的吸附过程主要受内扩散控制.     

T_1、T(1 1/2)、T_1、T_2~*拓扑分离性的强弱和相应空间的“一点紧化”新定理

文献[2]、[3]分别定义了T_1和T_(1 1/2)拓扑分离性。本文论证了下述拓扑分离性的强弱:其逆均不成立。并给出了与此有关的T_1、T_2和Y_(1 1、2)空间的“一点紧化”新定理。     

L—fuzzy拓扑空间中的S—连通性与极不连通性

本文引入了L—fuzzy S-通空间与L—fuzzy极不通空间的概念,讨论了它们的等价刻划及基本性质,证明了LF拓扑空间的S-通性是LF拓扑性质,LF拓扑空间的极不通性是LF拓扑性质。     

积拓扑与箱拓朴

本文对Z=multiply from α=A(Z_α)(Z_α(α∈A)是拓朴空间)中的两种拓朴——积拓扑J与箱拓扑J·之间的关系及性质进行分析,以此帮助初学者加深对积拓扑概念的理解,最后给出映射f关于J·连续的一个充要条件.     

经典粒子的M—B分布中α≠-μ/kT——兼谈吉布斯佯谬

全同近独立子系的最可几分布有三种,即M—B分布、B—E分布和F—D分布,其分布公式分别为这里N_(i)、g_(i)是和能量ε_(i)相对应的粒子数及相格数,α、β是决定于系统状态及其性质的常数,它们和ε_(i)无关.对B—E分布和F—D分布可以证明分布公式中a=-(μ/KT),这里化学势μ是一个粒子的自由焓.有的统计物理书中笼统地说对M—B分布也有a=-(μ/KT),笔者认为这是不恰当的.虽然在满足非简并性条件下B—E分布和F—D分布都过渡到M—B分布,但对经典粒子讲M—B分布中的a却不等于(-μ/KT)·产生a≠-(μ/KT)的原因和出现吉布斯佯谬的原因一样,都是由经典粒子全同但可分辨这一模型引起的.     

拓扑空间的“一点紧化”新定理

本文得到了下述较为整齐的结论:当拓扑空间X是T_i空间(i=2,2 1/2,3,3 1/2,4,5,6)、直至度量空间时,X的“一点紧化”空间都是T_(1 1/2)空间,且这里r的T_(1 1/2)不能改进为T_1。     

L—fuzzy拓扑空间中的半开集与半同胚序同态

本文首先给出L—fuzzy拓扑空间中半开集的一个性质定理 ,证明了:若(L~y,δ|Y)是(L~x,δ)的开子空间,则(L~x,δ)中半开集在Y上的限制是(L~y,δ|Y)中的半开集,反之,(L~y,δ|Y)中的半开集必可由(L~x,δ)中的半开集在Y上的限制得出。然后引进LF不定序同态、LF前半开(前半闭)序同态、LF半胚同序同态等概念,并研究了它们的特征性质,着重讨论了LF半同胚序同态的等价定理。     

有限维与无限维线性空间某些性质的差别

本文说明有限维线性空间中有些性质在无限维线性空间中是不成立的,如在教学中注意这些问题,是很有益处的.(本文符号采用I)性质1 设W是V的真子空间,在有限维线性空间中,显然W的维数不能等于V的维数,即维V≠维W.但在无限维线性空间中却有这情况存在.例1.设F[x]是数域F上无限维线性空间.F[x]的真子空间:W={sum from i=0 to n(a_ix~(21))|γ_n∈N∪{0},a_i∈F},这里有维W=维F(X),且W同构于F(X).性质2 在有限维线性中间中,设V_1,V_2是V的两个真子空间,有结论:维V_1+维V_2=维(V_1+V_2)的充分必要条件是V_1∩V_2={0}.但在无限维线性空间中,却有情形,维V_1+V_2=维V,有V_1∩V_2≠{0}.例2 F[x]的真子空间:V_1=xF[x]={xf(x)|f(x)∈F[x]},{sum from i=0 (a_ix~(21))|γ_n∈N∪{0},a_i∈F}于是维V_1十维V_2=维F[x],但V_1∩V_2≠{0}下面着重说明一下,有限维线性空间有:性质3 设V是n维线性空间.A是V中任一线性变换,则下列命题等价:(1)A是可逆变换;(2)若Aα=Aβ,则α=β;(3)A~(-1)(0)={0},即A的核由一个零向量组成;     

某些算子代数的分裂

本文讨论了由有界线性算子sum from i=1 to ∞ T_i和恒等算子1生成的几种闭子代数的分裂问题。如,设α(T)表示T和1生成的弱闭子代数,那么,什么时候α(sum from i=1 to ∞ T_i)=sum from i=1 to ∞ α(T_i)?我们推广了文[2]的许多结果。     

电场和磁场的时空联系

一、问题的提出 我们知道电磁场的运动规律是由麦克斯韦方程组来描述的: ·D=ρ —(1) XE=-αB/αt —(2) ·B=0 —(3) XH=j αD/αt —(4) 其中②、④两式反映了变化的电场与变化的磁场之间的联系。由麦氏方程组可知:变化的磁场可以激发电场,变化的电场也可以激发磁场,电场和磁场由近及远、交替激发就形成了电磁波,这早已为许多实验所证实了。     

半素环上的广义Jordan(α,α)-导子

证明了含单位元的2-非挠的半素环上的广义Jordan(α,α)-导子是广义(α,α)-导子.     

一个相对论性动量算符公式的再讨论

指出算符^α描述独立于位形希尔伯特空间(即xyz的函数空间)之外的电子自旋空间,且与坐标无关;^α算符在坐标变换中保持不变.对易关系[^pi,^α]=0在坐标变换中保持不变.给出了任意正交曲线坐标系下相对论性动量分量的算符形式.     

关于求sum from p=1 to n(p~m)的注记

在正整数方幂和表示为多项式:sum from p=1 to n (p~m)=sum from i=0 to m (αx~(m-i+1))的基础上,用代数方法证明了多项式的系数α_(2i+1)=0,(i∈N,2i+1不超过m的最大奇数),简化了求正整数方幂的计算。     

直觉不分明化拓扑空间的分离公理

以直觉不分明化邻域系为工具,给出了直觉不分明化拓扑空间的T--0,T1,T2分离性的定义,并研究了它们的一些基本性质.     

非线性规划在证明不等式中的应用(英文)

我们在讨论完全t部图的色等价问题时 ,需要确定变量 αt =-lTQB 在约束 ( β+b) TB( β+b) <α2 t 下的变化范围 ,其中αt ∈R ,l ,b ,β∈Rt-1 ,Q ,B∈R(t-1 )×(t-1 ) (αt,l,b ,Q ,B)的定义见正文中的定理 ) .我们利用非线性规划的方法 ,证明了如下不等式 :ct-dt-1 at<αt 相似文献   

高阶中立型方程正解的存在性

本文研究了高阶中立型微分方程[x(t)-p(t)x(τ(t))]~(n)+α(t)multiply from i=1 to m|x(δ_i(t))|~(αi)signx(δ_1(t))=0(1)正解的存在性,获得了方程(1)存在正解的充分条件,同时,当n=1时,我们也得到了方程(1)所有解振动的条件.我们的结果推广了一些文献的主要结果.     

微积分中值公式推广

本文先给出一道分析命题,然后将它与微积分中值公式联系起来。 命题1 设函数f(x)在区间[0,1]上可导,而且f(0)=0,f(1)=1,则对任何sum from i=1 to n(α_i),0≤α_i≤1,存在[0,1]中n个不同数x_1,…,x_n,便得sum from i=1 to n(a_i/integral to 1(x_i)) =1 证n=1时,α_1=1,结论显然成立,下面不妨0<α_1<1,当n=2时,因为0<α_1<1,所以存在ξ_1∈(0,1)使得f(ξ)=α_1,由微分中值定理得:     

关于J.C.Smith的两个问题

本文给出两个例:(1)存在一个拟可展空间,但不是弱(?)-加细的。(2)存在一个空间具有性质B(D,ω_0+1),但不具有性质B(D,ω_0)这两例分别回答了J.C.Smith在[1]、[2]提出的两个问题。