通电螺线管中磁场的计算机模拟

本文首先根据单层,有限长螺线管轴向磁场的计算公式,推导出多层,有限长轴向磁场的计算公式。并将它们推导到无限长的情形。其次采用谢尔茨展开公式计算空间的磁场分布。利用计算机编制出磁场计算程序。最后利用此程序进行计算机模拟计算出磁场的轴向分布和空间分布。同时,对磁场的分布结果进行了讨论。     

库仑磁作用定律的证明和局限性分析

根据安培分子电流学说,用密绕通电的细螺线管建立了理想点磁极的物理模型,获得了点磁极磁荷量与螺线管单位长磁矩的关系。通过对点磁极间相互作用的分析,证明了在理想条件下库仑磁作用定律只对直线型通电细螺线管才成立。效仿理想点磁极的物理模型,对实际磁针建立了分子电流细螺管的物理模型,并分析了库仑磁作用定律成立的条件。     

回旋管磁場計算方法的研究

本文提出了以能反映轴对称磁場物理本质的、在全区域內充分光谓的解析函数的组合来描述任意轴对称磁場的数学方法。用这种方法处理有随机误差的实验数据,计算离轴一定距离的磁場,其相对误差与原始数据误差在同一数量级,计算精度比直接展开法提高十至二十倍。这一方法不仅可用于解决回旋管研制中实验与数值计算的配合问题,对简化磁場设计也有一定的实用价值。     

载流螺线管磁场的全空间解

针对普通物理学中螺线管模型不能说明的无限长载流密绕螺线管外的磁感应强度不为零的问题，提出建立与实际更接近的螺线管模型，进而计算出其全空间的磁感应强度。     

圆形载流导线平面上的磁场

圆形载流导线的磁场是电磁学中的一个典型情况。它是赫姆霍磁线圈及螺线管的磁场的计算基础。但是对这样一个典型磁场,在现有的普通物理教材中,我们所能定量介绍的,只是其轴线上的情况。在偏离轴线的地方,计算就变得十分复杂。然而在许多电磁学思考题集中,常常能看到这样的问题:在圆形电流的平面内,磁场是否均匀场?这样的问题便于思     

特高頻同軸馈电共軸天线陣辐射场的計算

本文分析了同轴馈电共轴天线阵的工作原理,求出了天线的电流分布、辐射場和方向性函数,根据本文结果计算的理论值与实测值两者之间一致性很好。还可根据本文结果求出天线的其它参数。     

用函数记录仪描绘螺线管轴向磁场的分布

在现有的普通物理实验教材中，一般采用电位差计测量霍尔元件输出端在螺线管内轴线上不同位置的电压ｕ￣Ｈ值。通过测得一系列的（Ｘ，ｕ￣Ｈ）值，描点作图而得到螺线管内Ｂ—Ｘ曲线．这种方法，由于取点的离散性，有限性，直接影响测量精确度，且实验操作繁琐．本文介绍的是用函数记录仪直接描绘出螺线管内轴向磁场分布曲线（Ｂ－Ｘ）．实验方法简便，直观，而且利用函数图象进行定量分析和计算都很方便．     

轴对称磁浸没平行流电子枪的分析与计算

本文分析了在均匀纵向磁場中的多阳极、变电压轴对称电子枪。其结果既造用于实心注电子枪,也造用于空心注球形电子枪。从旋转补偿的概念出发,导出了极间距离与补偿点各阳极电压的关系,以及补偿所需要的磁場。利用小扰动理论与大扰动理论研究了漂移区中考虑空间电荷效应与注入条件时电子束的波动,并对电子束在电子枪出口的注入条件及漂移区内的波动进行数值计算,以给出设计电子枪时所需要的参考曲线。     

哲学教师与理科教师座談自然現象的“一分为二”与“合二而一”問題

十月十六日,本校馬克思列宁主义教研室与哲学系联合邀請了理科各釆部分教师座談关于“一分为二”与“合二而一”的論战問題。发言的同志应用了許多自然科学材料論証自然界的一切现象、过程是“一分为二”的,是在矛盾着的对立面相互作用、相互斗爭与相互轉化中运动和发展着的。大家一致认为“合二而一”論违反自然科学的事实,歪曲了自然界辯証发展过程。物理系教授王子輔从物理运动方面列举了很多事实駁斥“合二而一”論。例如,他指出电磁场是振盪着的电場与磁場相互作用、相互斗爭的統一体,电場与磁場的方向相互垂直,电场的变化引起磁場的变化,而磁場的变化也引起电場的变化,在变化中充滿矛盾与斗爭,不断地引起相互轉化。假使只把一个电場与一     

一种层流磁控注入枪的研究

本文采用综合法和分析法相结合的方法,研制了一种磁控注入枪。计算表明,该枪的电子轨迹具有良好的层流性,能工作在大电流密度下,回旋能量零散随电流密度的增大变化不明显。实际用于回旋管的热测实验表明,与具有交叉軌迹算的磁控抢相比,它有明显的优点。文中用数值计算分析了电极形状、磁場分布以及电流密度等因素对电子回旋能量及其零散的影响。     

圆柱型开放式諧振腔回旋单腔管的线性理論

本文提出了一种开放式谐振腔中場的简化表达式,它与考虑了腔体存在辐射输出时的实际場分布能很好吻合。在此基础上,采用文[1]的分析方法具体进行了圆柱型开放式谐振腔回旋单腔管的线性理论分析。分析结果与实验具有较好的一致性,而且在输出口反射系数为1的正弦型場纵向分布条件下所得结果与文[2]等的结果相同。     

电力电缆护套环流磁光效应传感器仿真设计

对电力电缆护套环流进行监测在电力电缆的安全稳定运行方面有着重要作用。为此,提出了一种基于法拉第磁光效应的光纤传感器,该传感器通过检测电流所引起的周围磁场的变化来测量电力电缆护套环流。根据光纤传感器原理设计了环型、双螺线管型、U型螺线管型3种磁光效应传感器传感头结构,采用ANSYS仿真软件对其进行磁场仿真研究。结果表明:闭合环路积分结果近似相等,导线和光路之间的相对位置改变并不影响检测结果。双螺线管型与U形螺线管型的法拉第旋转角远大于环型,设计的螺线管型与U形螺线管型传感头相较于环型传感头的灵敏度大大提高。     

二种载流螺线管磁场的计算

载流螺线管磁场,国内几种版本的普通物理学教材,或用安培定律、或用毕奥——萨伐尔定律,计算的是横截面为圆形的螺线管轴线上的磁场。至于轴线外乃至螺线管外的磁场,一般都只是定性的叙述了几句,没有进行定量的计算,显得证据十分不足。即使是管内轴线上磁场的定量计算,也假定螺线管的横截面是圆形的,即计算的是圆柱形螺线管轴线上的磁场。非圆柱形螺线管的磁场该怎样计算呢?本文试图就以上提出的问题,用精确的方法计算载流螺线管的磁场。     

时谐偶极子在介质球头模型中的电位分布

考虑到脑电源的时谐性和头的电容效应,在电准静态近似下,建立了时谐等效电流偶极子模型;给出了其在均匀无限介质中和均匀介质球中的电位表达式;并正向计算了脑电源在非均匀各向同性三层同心介质球壳中的电位分布。最后讨论了时谐性和电容率对电位分布的影响。理论计算结果表明时谐性和电容率对电位分布确实有影响。     

凹形圓弧偶端电极場的分析(Ⅰ) 薄壁电极情形

凹形圆弧偶端电极場是由偶数(2N)个对称地放置在方位角方向上、并具有一定电位的同样的凹形圆弧电极所产生的电場。本文将文献[1]关于四端电极場(以下简称四极場)的分析法推广到2N极場,得出了准确的2N极場逼近条件。本文经数学分析和处理,导出了2N极場孔径圆间隙角申电位分布函数的较准确解析表达式,给出了2N极場谐波系数的准确表达式及其幂级数表达式,并作了数值计算,从而对前人的各种相应的近似表达式的误差作出比较确切的评价。这些结果可用于电子束器件、电子光学仪器和高能加速器中的聚焦或偏转或聚焦兼偏转元件的设计。     

一种求解光学厚层渐近公式的新方法

根据Mie理论和辐射传输理论,利用迭代法结合高斯-勒让德积分,求解了Ambartsumian非线性积分方程,得到了光学半无限长粒子层的反射函数;利用半无限长粒子层的反射函数,推导了逃逸函数、漫射指数、漫射强度等参数的求解方程组.基于此方法,以典型的积云为例,计算了在0.4—5μm范围内各参数的谱分布.     

回旋管非线性数值分析方法

本文从电子回旋脉塞的非自洽理论出发,对采用变磁場的均匀腔和几种不同形状的变截面开放式谐振腔的回旋单腔振蕩管内的电子束与电磁場的相互作用过程进行了非线性分析,提出了近优参量的计算方法和参量的计算机优化的简捷途径,并为工作在H_(011)模回旋基波的2公分回旋振蕩管和工作在H_(521)模二次回旋谐波的4毫米波回旋振蕩管提供了优化参量。     

多层线圈平均截面积的计算

<正> 用冲击法测定长直螺线管的磁场,是普通物理实验中的一个基本实验。实验原理如图1所示。其中长直螺线管通过一个换向开关与电源E相接,长直螺线管内部同轴放置一个探测线圈,探测线圈与冲击电流计G相接。 当换向开关突然换向时,探测线圈所在点的磁感应强度将突然由B变为—B,相应探测线圈中的磁通量由φ变为—φ,冲击电流计G所在回路中将有一瞬时电流流过,因而G的线圈将发生一个偏转,据理论分析,这个偏转所引起的G的指针(光标)的第一次最大偏移距离d与探测线圈所在点的磁感应强度B之间有下述关系:     

一种预测磁光盘可靠寿命的方法

提出了利用威布尔分布参数的图分析法预测磁光盘可靠寿命的方法，克服了以往仅针对单一或特定结构的分析，将磁光盘作为一个系统来综合考察，以误码率作为磁光盘的失效判据，通过对磁光盘两个温度点的高温恒定应力加速寿命试验结果的分析，计算出了磁光盘在 ２５℃正常大气条件下的可靠寿命。     

緩变截面波导型开放式諧振腔的数值計算

采用双边法在微型机上对开放式波导谐振腔进行了数值计算,求出了谐振频率、品质因数及場分布,并与实测结果进行了比较,两者具有滿意的一致性,表明计算方法具有简单、可靠、省时的优点。