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首先研究了具有三个公共值的亚纯函数的唯一性定理,推广了H.Ueda,仪洪勋的结果。另外,还改进了K.Shibazaki,仪洪勋和杨重骏,华歆厚等人的结果。 相似文献
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对《常微分方程》中一阶微分方程解的存在唯一性定理中唯一性的证明方法 ,给出了另外两种证法 ,对唯一性的理解可更加深入。 相似文献
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<正> 在讨论解析函数时,需要把一个用实变量 x,y 表示的复函数化为用单复变量 z 表示的复函数。例如已知函数U(x,y)+iV(x,y)=e~xcosy+X~3-3xy~2+i(e~xsiny+3x~2y-y~3)因为 U_x=e~xcosy+3x~2-3y~2=V_yU=-e~xsiny-6xy=-V_x在 Z 平面上,C-R 条件处处满足。所以所给函数在 Z 平面上解析。现在把它化为变量 Z 的函数。e~xcosy+X~3-3xy~2+i(e~xsiny+3x~2y-y~3)=e~x(Cosy+isiny)+(X~3+3x~2yi-3xy~2-y~3i)=e~x·e~(iy)+(x+iy)~3=e~z+Z~3在化简此类式子时,究竟那几项结合才能顺利地进行下去,这是不易一眼看出的。 相似文献
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考虑了一阶多时滞微分方程的Cauchy问题这里r_i=const>0,i=1,…,n;r=max{r_1,…,r_n),给出了其解的一个新的唯一性定理.它不依赖于Lipschitz条件,而与代数方程u=tf(t,u,0,…,0)有关.进一步推广了文[1,2]的工作,一些熟知的唯一性定理可作为本文结论的特例. 相似文献
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为了在普通物理范围内研究证明静电场的唯一性定理首先研究电场中一个闭合曲面S内的带电体系的静电能,即在静电场中有一闭合曲面S(不通过介质和电荷的闭合曲面),面内有电荷分布,若边界满足条件,Es=0静电场被约束在面内,S面内静电能经研究,可以得到一个重要的能量关系式12QU+12vρUvdv+12sσUsds=12vE·DdV(1)1 静电场中一个重要的能量关系设静电场中有一不跨越介质和电荷的闭合曲面S(如附图所示),如果S面内电场的边界满足条件Es=0,则面内的带电体系的静电能由面内电荷的相互作用能12QU+12vρUvdv+12sσ… 相似文献
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何立善 《佛山科学技术学院学报(社会科学版)》1987,(2)
《大学物理》85年第2期发表了《矢量场的旋度处处为零一定是保守场吗》一文,文中以无穷长载流直导线的磁场为例说明;若一矢量场的旋度处处为零,这个场不一定是保守场。对此,笔者认为似值得商榷。 文通过一无穷长均匀直线电荷所激发的静电场与无穷长载有稳恒电流的直导线所激发的磁场进行类比: 相似文献
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戴又新 《苏州科技学院学报(社会科学版)》1985,(Z1)
问题的广义解的定义;证明在一定条件下有能量不等式,从而证明广义解的唯一性。这里的a_j、b_i,c,f都是(x,t)的函数。 设G是n维可测域,G是其边界,H_1[G]是在G上具一阶广义导数的Sobolev空间。其范数定义为 (3)这里D是变量x的广义导数。H_1[G]是C_0~∞[G]在范数(3)下的闭苞,我可用B~1([0,T],C_0~∞[G])表示其元素u(t)是t∈[0,T]到u(t)∈C_0~∞的映射,且作为t的函数有一阶通常意义下的导数。在B~1([0,T],C_0~∞[G])中定义范数为 相似文献
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陈伯山 《湖北师范学院学报(哲学社会科学版)》1993,(3)
本文给出泛函微分方程存在收敛于有限极限的解的充分性条件,在某种意义下,考虑了上述解的唯一性,特别地,我们的结果提供了收敛阶的某些信息。 相似文献
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王建平 《绍兴文理学院学报》1994,(6)
本文证明:超越整函数f(z)由五个值点集(,f)完全决定,其中(z)是f(z)的小函数;若进一步考虑f(z)的亏量,则f(z)可由四个值点集(,f)确定。 相似文献
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吕甜 《市场瞭望(下半月)》2012,(20):90-91
福州温泉能否形成自己的特色?能否走出独树一帜的城市形象建设轨迹?这些问题值得我们探讨。但是可以肯定的是,福州作为中国的“温泉之都”之一,在温泉水的浸润与蒸蔚中,呈现了崭新的城市传播特色,并将由此展开城市形象推广的新途径。 相似文献
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曹春正 《江苏教育学院学报》2005,(1):144-147
参考文献1证明了如果p^-1(a)=q^-1(a,p^-1(b)=q^-1(b),p,q为非常数多项式且a≠b,那么,p=q.本文推广了这一结论,得到:对于几种特殊的数集S,由p^-1(S)=q^-1(S)亦可推得多项式p,q之间的关系. 相似文献