周期激励下的Josephson结方程的动力学特性

本文用Melnikev方法研究超导中弱性Josephson结方程的动力学特性,指出了紊动产生的条件.方程为:d~2x/dt~2+a(dx/dt)+sinx=b+εlsinwtd~2x/dt~2+a(dx/dt)+sinx=b+ε[l_1sinw_1t+l_2sinw_2t]     

相互垂直、频率相同的两个简谐振动的合振动轨道方程的推证

一般的《力学教程》在分析相互垂直的两个简谐振动的合成问题时。都只简单地指出可以证明互相垂直,频率相同的两个简谐振动的合振动的轨道方程为:x~2/A_1~2+y~2/A_2~2-2xy/A_1A_2cos(φ_2-φ_1)=sin~2(φ_2-φ_1)而对于其方程推证过程没有给出。为了使读者加深理解,便於记忆,让大家更牢固地掌握这一方程式,我们将自已对此方程的两种推证方法分别叙述如下,仅供参考。     

Rangwala-Rao方程的显式精确解及其分支

运用动力系统的几何理论、分支理论及大量的积分运算,求出了Rangwala Rao方程的型如u(x,t)=ei(φ(ξ)-ωt)a(ξ),ξ=x-vt的5种显式精确孤波解.本文包含了以往文献所得的结果,且给出了若干新解.     

关于积分中值定理的一个注记

本文论证了积分中值定理中的ξ,当b→a时,将趋于a,b的中点,即limb→1ξ-a/b-a=1/2     

浅析简谐振动的判断依据

通过对简谐振动的判据 (或定义 )的分析 ,说明线性回复力为系统的内力、振动系统机械能守恒 ,是简谐振动系统的基本特征。指出在机械运动范围内 ,用振动的微分方程和运动学方程作为简谐振动的判据是不充分的 ,而且简谐振动是系统的振动 ,而不是某物体的振动     

用本征函数展开的绝热消去法研究哈肯模型

本文运用K.Kaneko本征函数展开的绝热消去的思想方法,建立了x方向为乘法高斯白噪音驱动,y方向为加法高斯白噪音驱动的消去快变量框架。对于耦合朗之万方程x=f(x、y)+g(x)ξ_x(t);y=-va(x、y)+b(x)+v~(1/2)ξ_y(t);在选择基矢时把b(x)部分合并到含x偏导的那部分方程中去,并把所得到的一般性方程应用于哈肯模型,发现在加法噪音和乘法噪音下不仅是分岔点发生移动,而且分岔曲线在∈_p= -v/2处截止。     

常量代换在解题中的应用

一.用模式“M/M”代换“|”例1.已知a+b+c=0,求证: a(1/b+1/c)+b(1/c+1/a)+c(1/a+1/b)+3=0证明:a(1/b+1/c)+b(1/c+1/a)+c(1/a+1/b)+3 =a(1/a+1/b+1/c)+b(1/a+1/b+1/c)+c(1/a+1/b+1/c)     

关于丢番图方程x2+by=cz

设s,t满足gcd(s,t)=1,s>t的正整数,a=2st,b=s~2-t~2,c=s~2+t~2。证明了:若c为素数幂且满足下列条件之一:(1)b有因子b_1≡±5(mod8),(2)b≡-1(mod8),(3)5|c。则不定方程x~2+b~y=c~z仅有一组正整数解(x,y,z)=a,2,2。     

积分中值定理的推广

积分中值定理在一般的《数学分析》教材中是这样叙述的:当f(x)在[a,b]上连续时,有integral from n=a to b(f(x)dx=f(ξ)(b—a)),其中ξ∈[a,b]本文将对该结论做一点推广,即当f(x)在[a,b]上连续时,有integral from n=a to b(f(x)dx=f(ξ)(b—a),其中g∈(a,b)。     

非线性规划在证明不等式中的应用(英文)

我们在讨论完全t部图的色等价问题时 ,需要确定变量 αt =-lTQB 在约束 ( β+b) TB( β+b) <α2 t 下的变化范围 ,其中αt ∈R ,l ,b ,β∈Rt-1 ,Q ,B∈R(t-1 )×(t-1 ) (αt,l,b ,Q ,B)的定义见正文中的定理 ) .我们利用非线性规划的方法 ,证明了如下不等式 :ct-dt-1 at<αt 相似文献   

基本不等式的应用

高中代数下册中已经推证了两个基本不等式的定理。定理一：若a,b∈R，则a~2+b~2≥2ab（当且仅当a=b时取等号）。其推论为：若a，b∈R+，则a+b/2≥ab～(1/ab)(当且仅当a=b时取等号）。定理二：若a，b，c∈R+，则a_3+b_3＋c_3≥3abc（当且仅当a=b=c时取等号）。其推论为：若a，b，c∈R+，则(a+b+c)/3≥abc～(1/3)（当且仅当a=b=c时取等号）。推广后可得均值不等式：当且仅当a_1=a_2=…=a_n时取等号。它们在数学解（证）题中应用十分广泛，有很大的实用价值。但如何正确、科学的应用，使解（证）题更正确，简便，并通过分析思考达到培养学生…     

线性抛物型时滞微分方程组解的振动性定理

本文研究线性抛物型时滞微分方程组 φU_i/φt+sun from j=1 to m(P_(ij)(x,t)U_i(x,t-τ(t)))=a_i(t)△U_i+sun from j=1 to m_1(a_(ij)(t)△U_i(x,t-σ_j)),i=1,2…,m (1)解的振动性,其中(x,t)∈Ω×(0,∞),ΩR~n是具有逐片光滑的边界的有界区域,U_1=U_1(x,t),△U_1=sun from j=1 to n(φ~2Ui(x,t)/φx_j~2),获得了方程组(1)的所有解振动的充分条件,同时给出了应用这些充分条件的例子。     

整环 Z[(-q)~(1/2)]为唯一分解整环的条件

本文给出了整环Z[(-q)~(1/2)]={a+b(-q)~(1/2)|a,b∈Z,q∈N}成为唯一分解整环的充分必要条件。     

高压输电网设计中出现的二阶非线性方程的全局性态分析

本文研究高压输电网设计中所出现的系统 x+RF＇(x)x＇+1/LF(x)=Acosωt,F(x)=L(x+βx~7)。 对方程进行了定性分析,指出方程的一切解是有界的,给出了存在唯一周期为2π/ω的周期解的条件,系统存在平稳状态的振荡的参数的取值范围。     

一类非局部扩散方程的临界爆破指标

本文研究具有非局部扩散的方程u1=J*u(x,t)-u(x,t)+aup(x,t)+(J*u)p(x,t)的临界爆破指标的存在性,其中J是单位区间内具有紧支集的非负函数,0a≥,1p。本文的主要结论是该方程的临界爆破指标为PF=1+2/N     

〈振动和波动〉教学的几点体会

一、怎样讲“拍” 通常的大学物理教材中,关于频率相近的两个同方向振动的合成-拍的定量描述,大多采用以下的讲法. 把频率相近的两个同方向的谐振动方程写如下式根据运动迭加原理,二者的合振动是为了简便,令A_1=A_2=α,则上式可写成     

一类具有特殊类型核的第二种Volterra积分方程的解

本文将给出一类特殊的第二种Volterra积分方程(1)解的表达式。 根据(1),第二种Volerra 积分方程 (2) (其中y(s)∈L_2(a.b)是一给定的函数,k(s,t)是正方形△:a≤s,t≤b上的L_2——核,且当a≤s相似文献   

Poly-Si/SiO_2/Si系统的扩散分析

本文对Poly-Si/SiO_2/S1(多晶硅/二氧化硅/硅)三层系统的扩散进行了分析。根据其扩散解得到二氧化硅层最小掩蔽厚度x_m。 在二层系统 x_m=2(D_2t)1/2 Arg erfc[(1+a)N_b/2mN_o′·10~(-4)] 在三层系统 x_m=2(D_2t)1/2Arg erfc[(1+a)m_1N_b/2m_2N_o·10_(-4)] 指出在三层系统中,由 A.S.Grove等和 H·F·Wolf 分别定义导出的x_m值偏低。     

二阶非线性泛函微分方程解的振动性

本文就方程(a(t)·g(x’(t)))’+q(t)φ+f=0进行了讨论,其中φ,f的含义见正文,在前人研究的基础上,我们得到了若干新的振动判据,从而进一步深入和研究了这方面的工作。     

一类两指标Volterra型随机积分方程解的存在性、唯一性

本文利用随机积分压缩函数的方法讨论两指标Volterra—ItO方程 X(Z)=φ(Z)+∫_(R_zK(Z,ξ)f_1(ξ,X(ξ)dξ)+∫_(R_zf_2(ξ,X(ξ))dB(ξ)),Z∈R_+~2其中B(Z)是平面上Win-ner—Yeh过程。在较Lip更一般的条件下,得到解的存在唯一性。